1, 此外，還計算發(fā)現(xiàn)等效勢阱參數(shù)的變化對其中電子濃度分布及能級分裂有著不同程度的影響。

2, 在傍軸似下，激光束寬依然有“勢阱”方程。

3, 本文給出兩種數(shù)值求解一維方勢阱問題的新方法。

4, 結(jié)果表明,對稱勢阱內(nèi)存在雙能級結(jié)構(gòu)和確定宇稱的波函數(shù).

5, 直到某一時刻，你會到達這個勢阱，也就是體系最穩(wěn)定,或者說能量最低的位置。

6, 能量為E的粒子被某一勢阱散射，如果推求總散射截面常常易忽視物理背景。

7, 這個物體,將會在勢阱內(nèi)震蕩。

8, 在周期勢阱中研究這個系統(tǒng)，發(fā)現(xiàn)相干光產(chǎn)生光學晶格能夠使原子具有了金屬中的自由離子的性質(zhì)，盡管看起來截然不同。

9, 發(fā)現(xiàn)有兩個勢阱：其中一個對應(yīng)正常的胞嘧啶，而另一個則對應(yīng)它的順式亞胺式互變異構(gòu)體。

10, 實驗利用了一種單層離子勢阱，并將其浸在液氦浴中冷卻到零下269攝氏度。

11, 研究弱激光駐波場中的無反射勢阱.

12, 用四個點電荷構(gòu)造一個簡單、新穎的靜電勢阱，并基于含時薛定諤方程和有限差分時間域方法，研究冷原子在該勢阱中的量子力學效應(yīng)。

13, 分析了一維冪次勢阱中粒子的能譜，討論了能譜形狀隨冪次變化的規(guī)律。

14, 對在一維有限深勢阱中運動的粒子，各類書籍都只給出了確定其處于束縛態(tài)時能級的方程，并未給出它們的歸一化波函數(shù)。

15, 結(jié)果表明，在這樣的靜電勢阱中，囚禁中性冷原子是完全可能的。

16, 在有效質(zhì)量似下，采用有限深勢阱模型研究了強受限范圍內(nèi)，介電受限對球形、立方形半導(dǎo)體量子點中受限激子的影響。

17, 勢阱表面裝有微小電極，讓兩個離子靠得更，以便產(chǎn)生更強的耦合作用。

18, 簡要介紹了圓形無限深勢阱中粒子的波函數(shù)、概率分布等特性，以及量子圍欄中粒子的運動。

19, 這一簡單的想法源于激光冷卻的發(fā)展和原子勢阱的發(fā)現(xiàn)，最后甚至導(dǎo)致了精密計時的原子鐘的出現(xiàn)。

20, 用數(shù)值方法求出了一維有限深不對稱方勢阱中束縛態(tài)粒子的能級和歸一化波函數(shù)及其圖示，所得結(jié)果在勢阱深度趨于無窮大時與無限深勢阱的結(jié)果一致。

21, 本文建立一種量子卡諾熱機循環(huán)模型，該量子卡諾熱機循環(huán)以一維無限深勢阱中極端相對論粒子系統(tǒng)為工質(zhì)。

22, 應(yīng)用準經(jīng)典粒子理論和量子力學測不準關(guān)系，得到了在拋物線型勢阱中二維電子氣的能級寬度。

23, 本文根據(jù)量子力學和熱力學理論，提出了一種以大量的處在無限深勢阱中的微觀粒子為工質(zhì)的量子卡諾制冷循環(huán)模型。